非线性1 修改
第一章为读者介绍了非线性动力学与混沌理论的基本概念、发展历史以及应用领域。
1.1 动力学简史:
- 从牛顿力学开始,介绍动力学作为物理学分支的发展历程。
- 重点介绍了庞加莱对混沌现象的早期探索,以及20世纪60年代洛伦兹方程的发现,标志着混沌理论的诞生,并回顾了20世纪70年代混沌理论的快速发展。
- 洛伦兹发现了混沌的特定结构:
1.2 非线性的重要性:
-
消除时间依赖:增加一个维度
-
x ′ ′ → x 1 , x ′ → x 2 , t → x 3 x'' \rightarrow x_1 , x' \rightarrow x_2 , t\rightarrow x_3 x′′→x1,x′→x2,t→x3
-
强调非线性系统难以求解:因为叠加原理失效
-
但几何方法可以帮助我们理解其定性特征。
-
相空间:
第二章 直线上的流
2.1 几何的思维方式:
-
系统x’ = sin(x),解:
在x轴上表示出x的速度向量:
向量场
x ∈ ( π / 4 , π ) x \in (\pi/4,\pi) x∈(π/4,π):x-t图
-
不动点的概念: x ˙ = 0 \dot{x}=0 x˙=0,表示没有流动
-
区分稳定不动点(吸引子、汇)和不稳定不动点(排斥子、源):
在这里,实轴就是相空间
2.2 不动点与稳定性:
- 相点:放置在初始条件 x 0 x_0 x0的粒子
- 轨迹:相点随时间根据X(t)运动
- 相图的概念:所有不同的定性轨迹
2.3 种群增长:
公式:
- 图像:
N<K增加,且先慢后快后慢
2.4 线性稳定性分析:
-
线性稳定性分析:判断不动点x*的稳定性
-
给一个小扰动 η \eta η: η ( t ) = x ( t ) − x ∗ \eta(t)=x(t)-x^* η(t)=x(t)−x∗
在不动点处, x ˙ = f ( x ∗ ) = 0 \dot{x}=f(x^*)=0 x˙=f(x∗)=0,要观察一段时间后这个扰动是变大还是变小
线性化:
得到 η ˙ ≈ η \dot{\eta}\approx\eta η˙≈η f ′ ( x ∗ ) f'(x^*) f′(x∗)最终 η = e f ′ ( x ∗ ) + C \eta=e^{f'(x^*)+C} η=ef′(x∗)+C,指数律增减
-
判断不动点的稳定性:不动点处的斜率f’(x*)
-
斜率>0:不稳定,
-
斜率<0:稳定,
-
斜率=0:不能忽略O(η²)
-
特征时间尺度:1/f’(x*):x(t)在t时间发生较大变化所需的时间
2.5 存在性与唯一性:
- 存在性与唯一性定理:
2.6 振动的不可能性:
- 一维自治系统中振动现象的不可能性: x ˙ = f ( x ) \dot{x}=f(x) x˙=f(x)无周期解
*一个点不可能有两个速度
2.7 势:
- 将一阶系统 x ˙ = f ( x ) \dot{x}=f(x) x˙=f(x)可视化
- 势的概念: f ( x ) = − d V d x f(x)=-\frac{dV}{dx} f(x)=−dxdV
- 与向量场之间的关系:两边对x求导:f’=-V’’
- V的局部最小值=>稳定不动点,局部最大值=>不稳定
- 实例: x ˙ = − x \dot{x}=-x x˙=−x
d V / d x = x 2 / 2 + C dV/dx=x^2/2+C dV/dx=x2/2+C
2.8 利用计算机解方程:
-
显式欧拉法
-
改进欧拉法
-
龙格库塔法(四阶)
-
第三章——分岔。
分岔是指当参数变化时,系统的动力学行为发生定性改变的过程:
例如不动点的出现、消失或稳定性改变。
3.1 鞍-结分岔:
- 标准形式: x ′ = r + x 2 x' = r + x^2 x′=r+x2:
r-x图
变体: x ˙ = r − x − e − x \dot{x}=r-x-e^{-x} x˙=r−x−e−x
标准形式: x ˙ = r ± x 2 \dot{x}=r\pm x^2 x˙=r±x2
3.2 跨临界分岔
- 定义:跨临界分岔是指不动点的稳定性发生改变,但不动点本身不消失的现象。
- 标准形式: x ′ = r x − x 2 x' = rx-x^2 x′=rx−x2
- 稳定性的交换:
分叉曲线:
- 变体: x ˙ = r ln x + x − 1 \dot{x}=r\ln x+x-1 x˙=rlnx+x−1在x=1附近的分岔:
- 变换:u=x-1
3.3 激光阈值
-
激光阈值的物理机制:当泵浦强度超过阈值时,系统会发生跨临界分岔,从而产生激光。
-
分岔图:N0=k/G处发生跨临界分叉 -
N 0 / G N_0/G N0/G为激光阈值
3.4 叉式分岔
- 叉式分岔是指具有对称性的系统,其不动点成对出现或消失的现象。
- 超临界叉式分岔和亚临界叉式分岔:分别对应着不动点在分岔后不消失和消失的情况。
- 3.4.1 超临界叉式分岔
-
标准形式: x ′ = r x − x 3 x' = rx - x^3 x′=rx−x3
-
当变换 x → − x x\rightarrow -x x→−x时,方程不变——向量场等变/对称
-
向量场:
分岔图:
-
变体: x ˙ = − x + β tanh x \dot{x}=-x+\beta \tanh x x˙=−x+βtanhx
-
向量场:
-
-
分岔图: β = tanh x / x \beta=\tanh x/x β=tanhx/x
-
3.4.2亚临界叉式分岔
-
一个示例: x ′ = r x + x 3 x' = rx +x^3 x′=rx+x3
-
分岔图:
上述系统容易产生爆炸:即有限时间内x(t)->无穷
标准形式 x ′ = r x + x 3 − x 5 x' = rx +x^3-x^5 x′=rx+x3−x5(为了对称,不能加x^4) -
跳跃:r=0时,跳跃到大振幅分支
-
滞后:减小r也不能回到原点了,除非减小到r_s
3.5 旋转环上的过阻尼球
- 介绍了旋转环上的过阻尼球问题,并建立了一个简化的模型,解释了小球在旋转环上的运动。
顶部:φ=π,底部:=0
- 发现当旋转环的角速度超过某个临界值时,系统会发生超临界叉式分岔,从而出现三个平衡点。
- 无量纲化、无量纲组:
3.6 不完美分岔与灾变
- 定义:不完美分岔是指当存在对称性的近似时,系统会发生分岔的现象。
- 灾变:当参数变化时,系统状态会跨越某个临界值,之后发生不连续的改变。
- 标准形式:x’ = r - x^3 + x
- 分析方法:通过观察函数 f(x) 和 x 轴的交点,以及它们在分岔点附近的泰勒展开式,可以判断分岔的发生和不动点的稳定性。
- 应用:昆虫爆发、斜线上的小球等。
3.7 昆虫爆发 - 介绍了云杉蚜虫爆发模型,解释了蚜虫数目突然增加的现象。
- 通过无量纲分析,将模型简化为一维系统,并分析其不动点的分岔行为。
- 发现当天敌捕食作用增强时,系统会发生鞍-结分岔,从而导致蚜虫爆发。
- 该模型展示了分岔在生态学中的应用,以及如何通过参数变化来预测系统的行为。
本章通过多种类型的分岔,以及它们在科学和工程中的应用,展示了分岔的多样性和重要性。分岔是理解非线性系统行为的关键,它在物理学、生物学、工程学等多个领域都有着广泛的应用。
3.2 跨临界分岔:
- 介绍跨临界分岔的概念,并以x’ = r(1 - x)为例,说明其发生机制和特征。
- 解释跨临界分岔的标准形式,并介绍其绘图方法。
- 通过实例,说明跨临界分岔在激光物理中的应用。
3.3 激光阈值: - 介绍激光物理背景,并介绍一个简化激光模型。
- 利用向量场和相图,分析激光阈值现象,并解释其物理意义。
- 讨论该模型的局限性,并引出更复杂的激光模型。
3.4 叉式分岔: - 介绍叉式分岔的概念,并区分超临界叉式分岔和亚临界叉式分岔。
- 以x’ = r - x^3为例,说明超临界叉式分岔的发生机制和特征。
- 解释超临界叉式分岔的标准形式,并介绍其绘图方法。
- 通过实例,说明叉式分岔在物理和生物学中的应用。
3.5 旋转环上的过阻尼球: - 介绍旋转环上过阻尼球的问题,并推导其动力学方程。
- 利用向量场和相图,分析过阻尼球在不同参数下的运动状态。
- 引入量纲分析和尺度化的概念,解释将二阶系统近似为一阶系统的可行性。
- 讨论该问题的奇异极限性质,并引出奇异摄动理论。
3.6 不完美分岔与灾变: - 介绍不完美分岔的概念,并以x’ = y^3 - xy为例,说明其发生机制和特征。
- 解释尖点灾变的概念,并介绍其绘图方法。
- 通过实例,说明不完美分岔和尖点灾变在力学和生物学中的应用。
3.7 昆虫爆发: - 介绍云杉蚜虫爆发模型,并解释其物理背景和参数含义。
- 利用向量场和相图,分析蚜虫数目随时间变化的动力学特征。
- 讨论模型的近似方法和参数估计,并解释爆发现象的物理意义。
3.8 本章总结: - 本章深入探讨了分岔现象,并介绍其在科学中的应用。
- 介绍了鞍-结分岔、跨临界分岔、叉式分岔等不同类型的分岔,并解释其发生机制和特征。
- 通过实例,展示了分岔现象在物理、生物学等领域的应用,并说明其对理解自然界复杂现象的重要性。
第三章的核心观点在于: - 分岔是描述系统行为随参数变化而发生定性改变的关键概念。
- 分岔现象在自然界中普遍存在,并具有重要的科学意义。
- 几何方法可以帮助我们直观地理解分岔现象,并预测其发生规律。
- 分岔现象在多个领域具有广泛的应用,例如激光物理、力学、生物学等。
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